Lorentz transzformációk

Relativisztikus mechanika - szerelők, hogy tanulmányozza a mozgás szervek sebességek közel fénysebességgel.

Alapján speciális relativitás elmélet , hogy elemezze a koncepció egyidejűsége két események zajlanak a különböző tehetetlenségi referenciakeret. Ez a törvény a Lorentz. Adott egy hűtőrendszer és H1O1U1 rendszer, amely elmozdul a sebesség hűtőrendszer V. Bemutatjuk a jelölés:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Azt feltételezzük, hogy a két rendszer különleges installáció napelemek, amelynek területén található a pontok AC és A1C1. A köztük lévő távolság azonos. Pontosan a közepén A és C között, az A1 és C1 rendre A, B és B1 a sávban az elhelyezés lámpák. Az ilyen lámpák világít egyidejűleg abban a pillanatban, amikor a B és a B1 egymással szemben.

Tegyük fel, hogy a kezdeti időkeret K és K1 vonalban vannak, de a műszerek vannak tolva egymástól. Mozgás közben a relatív K1 K sebességgel V egy bizonyos ponton az időben, és a B1 egyenlő. Ezen a ponton az idő hagymákat, hogy vannak ezek a foltok kigyullad. A megfigyelő, található a rendszerben K1 érzékeli egyidejű előfordulása fény az A1 és C1. Hasonlóképpen, a megfigyelő a rendszerben K rögzíti egyidejű megjelenése a fény az A és C Ebben az esetben, ha a megfigyelő a K elfog fény elosztórendszer K1, azt veszi észre, hogy a fény, hogy jött a B1 nem jön egyszerre akár A1 és C1 . Ez annak a ténynek köszönhető, hogy a K1 rendszer mozog v sebességgel képest K. rendszer

Ez a tapasztalat megerősíti, hogy egy megfigyelő figyeli a rendszer K1 esemény, az A1 és C1 egyidejűleg megy végbe és határai megfigyelőt K ilyen események nem lesz egyidejű. Azaz, az időintervallum függ a vonatkoztatási rendszer.

Így az elemzés eredményeit mutatják, hogy az egyenlőség elfogadott klasszikus mechanika, érvénytelennek minősül, azaz: t = t1.

Mivel a tudás alapjait a speciális relativitáselmélet, és ennek eredményeként az elemzés és a kísérletsorozat azt Lorenz-egyenlet (Lorentz transzformáció), amelyek javítják a klasszikus Galileo átalakulás.

Tegyük fel, hogy a keretben K egy AB szakasz, amely koordinálja az összes A (x1, y1, z1), B (x2, y2, z2). A Lorentz transzformáció ismert, hogy a koordinátákat Y1 és Y2 és Z2 és z1 változhat a Galileo átalakulás. Koordináták x1 és x2, viszont megváltoztathatja a Lorentz egyenletek.

Ezután a hossza a szegmens AB a K1 rendszer közvetlenül arányos a változás a rendszerben a szegmens A1B1 K. van tehát egy relativisztikus zsugorodása a hossza a szegmens a megnövekedett sebességet.

Tól Lorentz kiadási tegye a következőket: olyan sebességgel, amely közel áll a fény sebessége, van egy úgynevezett Idődilatáció (ikrek paradox).

Tegyük fel, hogy a keretben K közötti idő két esemény úgy van meghatározva,: T = t2-t1, és a rendszer a K1 közötti idő két esemény definiáljuk: T = T22-T11. Idő egy koordináta-rendszerben, amelyhez képest úgy vélik, hogy rögzíteni kell, az úgynevezett a megfelelő időben rendszert. Ha a megfelelő időben a K több, mint a megfelelő idő a rendszerben K1, akkor azt mondhatjuk, hogy ez az arány nem nulla.

A mobil rendszer K, a fékezési idő, amely a mért a fix rendszer.

Ismert szerelők, hogy ha a testek mozgáshoz képest a rendszer sebességét V1 koordinátákat, és egy ilyen rendszer viszonyítva mozog a rögzített koordinátarendszerben a V2 sebesség, a sebesség a szervek képest a helyhez kötött koordináta-rendszer meghatározása a következő: V = V1 + V2.

Ez a képlet nem meghatározására alkalmas a sebessége a test relativisztikus mechanika. Az ilyen mechanika, ahol a Lorentz-transzformáció használjuk, a következő képlet érvényes:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).